(а) со/М = 0,36, (б) (rt/jV = 0,699. Волны распространяются наружу (в стороны) с групповой скоростью, направленной вдоль темных линий, которые характеризуются максимальным значением показателя преломления и, стало быть, являются гребнями волн. Ориентация гребня соответствует частоте колебаний. Темные линии непрерывно движутся к горизонтальной плоскости, содержащей цилиндр; новые линии появляются на верхнем конце луча, а старые исчезают на нижнем конце. Это говорит о том, что распространение фазы происходит под прямым углом к групповой скорости. [Из: D. Е. Mowbray and В. S. Н. Rarity (1967). A theoretical and experimental invesigation of the phase configuration of internal waves of small amplitude in a density stratified fluid. J. Fluid Meek. 28, 1 (фото 1). Cambridge University Press.] (в) Геометрия картины. Для точечного источника в точке О волны, принятые в точке х, движутся в направлении групповой скорости, и, значит, cg направлено вдоль Ох. Отмеченный угол есть угол ср , так как этот угол составляет вектор cg с вертикалью; ср является также и углом, который волновой вектор составляет с горизонталью, так как фазовая скорость направлена под прямым углом к групповой. Для источника с фиксированной частотой со, как в экспериментах (а) и (б), волны наблюдаются только вдоль луча, для которого ср задан равенством (6.5.5). Для импульсного источника, приложенного при t = 0, будут присутствовать все частоты, но только волны с частотой со (6.5.5) будут наблюдаться в точке х. Волновое число преобладающей волны будет, однако, увеличиваться с течением времени согласно вычислениям, приведенным в тексте.
Вернуться к оглавлению